Главная
страница 1страница 2 ... страница 4страница 5
Способы определения скорости света

 Когда мы поворачиваем выключатель, то вся комната сразу же озаряется светом. Кажется, что свету совсем не надо времени, чтобы достигнуть стен. Делались многочисленные попытки определить скорость света. Для этого пытались измерить по точным часам время распространения светового сигнала на большие расстояния (несколько километров). Но эти попытки не дали результатов. Начали думать, что распространение света совсем не требует времени, что свет любые расстояния преодолевает мгновенно. Однако оказалось, что скорость света не бесконечно велика, и эта скорость была в конце концов измерена.

Астрономический метод измерения скорости света

Метод Рёмера

     Скорость света впервые удалось измерить датскому ученому О. Рёмеру в 1676 г. Рёмер был астрономом, и его успех объясняется именно тем, что проходимые светом расстояния, которые он использовал для измерений, были очень велики. Это расстояния между планетами Солнечной системы.

     Рёмер наблюдал затмения спутников Юпитера — самой большой планеты Солнечной системы. Юпитер в отличие от Земли имеет четырнадцать спутников. Ближайший его спутник — Ио — стал предметом наблюдений Рёмера. Он видел, как спутник проходил перед планетой, а затем погружался в ее тень и пропадал из поля зрения. Затем он опять появлялся, как мгновенно вспыхнувшая лампа. Промежуток времени между двумя вспышками оказался равным 42 ч 28 мин. Таким образом, эта «луна» представляла собой громадные небесные часы, через равные промежутки времени посылавшие свои сигналы на Землю.

     Вначале измерения производились в то время, когда Земля при своем движении вокруг Солнца ближе всего подошла к Юпитеру (рис. 1). Такие же измерения, проведенные несколько месяцев спустя, когда Земля удалилась от Юпитера, неожиданно показали, что спутник опоздал появиться из тени на целых 22 мин по сравнению с моментом времени, который можно было рассчитать на основании знания периода обращения Ио.







Рисунок . Опыт Ремера: Земля при своем движении вокруг Солнца ближе всего подошла к Юпитеру




    Рёмер объяснял это так: «Если бы я мог остаться на другой стороне земной орбиты, то спутник всякий раз появлялся бы из тени в назначенное время, наблюдатель, находящийся там, увидел бы Ио на 22 мин раньше. Запаздывание в этом случае происходит от того, что свет употребляет 22 мин на прохождение от места моего первого наблюдения до моего теперешнего положения». Зная запаздывание появления Ио и расстояние, которым оно вызвано, можно определить скорость, разделив это расстояние на время запаздывания. Скорость оказалась чрезвычайно большой, примерно 300.000 км/с. Поэтому-то крайне трудно уловить время распространения света между двумя удаленными точками на Земле. Ведь за одну секунду свет проходит расстояние, большее длины земного экватора в 7,5 раза.

Лабораторные методы измерения скорости света

Метод Физо

     Впервые скорость света лабораторным методом удалось измерить французскому физику И. Физо в 1849 г.



     В опыте Физо свет от источника, пройдя через линзу, падал на полупрозрачную пластинку 1 (рис.2). После отражения от пластинки сфокусированный узкий пучок направлялся на периферию быстро вращающегося зубчатого колеса. Пройдя между зубцами, свет достигал зеркала 2, находившегося на расстоянии нескольких километров от колеса. Отразившись от зеркала, свет, прежде чем попасть в глаз наблюдателя, должен был пройти опять между зубцами. Когда колесо вращалось медленно, свет, отраженный от зеркала, был виден. При увеличении скорости вращения он постепенно исчезал. В чем же здесь дело? Пока свет, прошедший между двумя зубцами, шел до зеркала и обратно, колесо успевало повернуться так, что на место прорези вставал зубец, и свет переставал быть видимым.

Рисунок . Опыт Физо: свет от источника, пройдя через линзу, попадает на полупрозрачную пластинку.

 При дальнейшем увеличении скорости вращения свет опять становился видимым. Очевидно, что за время распространения света до зеркала и обратно колесо успело повернуться настолько, что на место прежней прорези встала уже новая прорезь. Зная это время и расстояние между колесом и зеркалом, можно определить скорость света. В опыте Физо расстояние равнялось 8,6 км и для скорости света было получено значение 313.000 км/с. Зная расстояние D, число зубьев Z, угловую скорость вращения (число оборотов в секунду) n, можно вычислить скорость света С.

Метод Фуко

Фуко (1862 г) успешно осуществил метод, принцип которого еще раньше (1838г) был предложен Араго с целью сравнения скорости света в воздухе со скоростью его в других средах (вода), применив вместо зубчатого диска быстро вращающееся (512 об/с) зеркало. Метод вращающегося зеркала основан на очень тщательных измерениях малых промежутков времени при помощи зеркала. Схема опыта ясна из рис., где S – источник света; R – быстровращающееся зеркало; C – неподвижное вогнутое зеркало, центр кривизны которого совпадает с осью вращения R (поэтому свет, отраженный C, всегда попадает обратно на R); M – полупрозрачное зеркало; L – объектив; E – окуляр; RC – точно измеренное расстояние (база). Пунктиром показаны положения R, изменившееся за время прохождения светом пути RC и обратно, и обратный ход пучка лучей через L. Объектив L собирает отраженный пучок в точке S1, а не в точке S, как это бы было при неподвижном зеркале R.

Скорость света устанавливают, измеряя смещение SS.

Рисунок . Определение скорости света методом Фуко.

Свет от источника S направляется при помощи объектива L на вращающееся зеркало R, отражается от него в направлении второго зеркала C и идет обратно, проходя путь

2CR=2D за время τ. Время это оценивается по углу поворота зеркала R, скорость вращения которого точно известна; угол же поворота определяется из измерения смещения зайчика, даваемого возвратившимся светом. Измерения проводятся при помощи окуляра E и полупрозрачной пластинки M; S1 – положение зайчика при неподвижном зеркале R, S11 – при вращении зеркала. Важной особенностью установки Фуко явилось применение в качестве зеркала C вогнутого сферического зеркала, с центром кривизны, лежащим на оси вращения R. Благодаря этому свет, отраженный от R к C, всегда попадал обратно на R; в случае же применения плоского зеркала C это происходило бы лишь при определении взаимной ориентации R, C, когда ось отраженного конуса лучей располагается нормально к C. Фуко выяснил, что световая скорость равна 298000 ± 500 км/сек.

Метод Майкельсона

Рисунок 4. Метод Майкельсона. В центре – вращающееся зеркало.

Уже в 1877 году, в бытность свою офицером ВМС США, Майкельсон начинает усовершенствовать метод измерения скорости света при помощи вращающегося зеркала, предложенного Леоном Фуко. Идеей Майкельсона было применить лучшую оптику и более длинную дистанцию. В 1878 году он произвёл первые измерения на довольно кустарной установке. Майкельсон опубликовал свой результат 299 910±50 км/с в 1879 году. Он и далее усовершенствовал свой метод; он опубликовал в 1883 году значение 299 853±60 км/с.



Приближения геометрической оптики. Закон отражения света. Плоские зеркала.

Сферические зеркала.

Геометрическая оптика – раздел оптики, изучающий законы распространения света в прозрачных средах и принципы построения изображений при прохождении света в оптических системах без учёта его волновых свойств.

Геометрической оптикой называется предельный случай волновой оптики при стремлении длины волны к нулю. Это возможно, когда дифракционные эффекты пренебрежимо малы.



  • В геометрической оптике рассматриваются законы распространения света в прозрачных средах на основе представлений о свете как о совокупности световых лучей – линий, вдоль которых распространяется световая энергия.

  • В оптически изотропной среде световые лучи ортогональны к волновым поверхностям и направлены в сторону внешних нормалей к этим поверхностям.

  • В оптически однородной среде лучи прямолинейны.

  • На границе раздела двух сред они подчиняются законам отражения и преломления.

  • Пучки световых лучей могут пересекаться, не интерферируя и распространяясь, после пересечения, независимо друг от друга.

Законы геометрической оптики.

В основе геометрической оптики лежат несколько простых эмпирических законов:



  1. Закон прямолинейного распространения света

  2. Закон независимого распространения лучей

  3. Закон отражения света

  4. Закон преломления света

  5. Закон обратимости светового луча. Согласно нему луч света, распространившийся по определённой траектории в одном направлении, повторит свой ход в точности при распространении и в обратном направлении.

Закон отражения света.

Отражение света – это явление, заключающееся в том, что при падении света из первой среды на границу раздела со второй средой взаимодействие света с веществом приводит к появлению световой волны, распространяющейся от границы раздела обратно в первую среду.

При отражении света распространение его происходит в одной и той же среде. Поэтому отыскание пути, на прохождение которого свет затрачивает минимальное время, вновь сводится к отысканию кратчайшего расстояния между двумя точками при условии соединения их двумя отрезками, концы которых находятся в некоторой точке на отражающей плоскости.



N

Можно представить себе различные возможные варианты распространения света из точки А в точку В при отражении от плоскости MN, например АС1В и АС2В. Для отыскания кратчайшего пути построим точку А', расположенную симметрично точке А относительно плоскости MN. Соединив точки С1 и С2 с точкой А', замечаем, что из равенства треугольников А'ОС1 и АОС1, А'ОС2 и АОС2 следует равенство их сторон А'С1 и АС1, А'С2 и АС2. Поэтому задачу отыскания кратчайшего оптического пути из точки А в точку В с условием отражения от плоскости MN можно заменить задачей нахождения кратчайшего пути из точки А' в точку В с пересечением плоскости MN. Очевидно, что из точки А' в точку В кратчайшим является путь по прямой А'СВ. Из равенства треугольников А'СО и АСО следует равенство углов A'CO и ACO. Так как A'CO =BCN, то выполняется равенство ACO = BCN.

Восстановив перпендикуляр к плоскости MN в точке C падение луча и используя последнее равенство, получим , что угол падения луча ACK равен углу отражения KCB.

– падающий (1) и отраженный луч (3) лежат в одной плоскости с нормалью (N) к отражающей поверхности в точке падения

– угол падения равен углу отражения

Закон справедлив не только для идеально отражающих поверхностей, но и для границы двух сред, частично отражающей свет.

На границе раздела двух однородных сред лучи отражаются и преломляются (рис.1).

Отраженный (3) и преломленный (2) лучи находятся в одной плоскости с падающим лучом (1) и перпендикуляром к границе раздела двух сред (N).

Угол преломления можно найти по формуле , где и

показатели преломления первой и второй среды.



Плоские зеркала.

Простейшим оптическим устройством, способным создавать изображение предмета, является плоское зеркало. Изображение предмета, даваемое плоским зеркалом, формируется за счет лучей, отраженных от зеркальной поверхности. Это изображение является мнимым, так как оно образуется пересечением не самих отраженных лучей, а их продолжений в «зазеркалье».



Ход лучей при отражении от плоского зеркала. Точка S' является мнимым изображением точки S.

Вследствие закона отражения света мнимое изображение предмета располагается симметрично относительно зеркальной поверхности. Размер изображения равен размеру самого предмета.



Сферические зеркала.

Сферическим зеркалом называют зеркально отражающую поверхность, имеющую форму сферического сегмента. Центр сферы, из которой вырезан сегмент, называют оптическим центром зеркала. Вершину сферического сегмента называют полюсом. Прямая, проходящая через оптический центр и полюс зеркала, называется главной оптической осью сферического зеркала. Главная оптическая ось выделена из всех других прямых, проходящих через оптический центр, только тем, что она является осью симметрии зеркала.

Побочная оптическая ось линзы - прямая, проходящая через оптический центр линзы и несовпадающая с главной оптической осью линзы.

Фокус в оптике, точка, в которой после прохождения оптической системы параллельным пучком лучей пересекаются лучи пучка (или их мысленные продолжения, если система превращает параллельный пучок в расходящийся). Если лучи проходят параллельно оптической оси системы, Ф. находится на этой оси; его называется главным Ф. В идеальной оптической системе все Ф. расположены на плоскости, перпендикулярной оси системы и называемой фокальной плоскостью. В реальной системе Ф. располагаются на некоторой поверхности называемой фокальной поверхностью.


Выпуклые зеркала.

Сферическое зеркало называется выпуклым, если отражение происходит от внешней поверхности сферического сегмента, т. е. если центр зеркала находится к наблюдателю ближе, чем края зеркала.

Главный фокус выпуклого зеркала является мнимым, прямым и уменьшенным. Если на выпуклое зеркало падает пучок лучей, параллельных главной оптической оси, то после отражения в фокусе пересекутся не сами лучи, а их продолжения.




Отражение параллельного пучка лучей от выпуклого зеркала. СF – мнимый фокус зеркала, O – оптический центр; OС – главная оптическая ось.

Фокусное расстояние выпуклого зеркала: , где R – радиус кривизны зеркала.



Вогнутые зеркала.

Если на вогнутое сферическое зеркало падает пучок лучей, параллельный главной оптической оси, то после отражения от зеркала лучи пересекутся в точке, которая называется главным фокусом зеркала F. Расстояние от фокуса до полюса зеркала называют фокусным расстоянием и обозначают той же буквой F. У вогнутого сферического зеркала главный фокус действительный. Он расположен посередине между центром и полюсом зеркала.



Отражение параллельного пучка лучей от вогнутого сферического зеркала. Точки O – оптический центр, P – полюс, F – главный фокус зеркала; OP – главная оптическая ось, R – радиус кривизны зеркала.

Отраженные лучи пересекаются приблизительно в одной точке только в том случае, если падающий параллельный пучок был достаточно узким - параксиальный пучок.

Фокусное расстояние вогнутого зеркала: , где R – радиус кривизны зеркала.

Построение изображения в сферическом зеркале.

Для построения изображения точки в сферическом зеркале в параксиальных лучах можно выбрать любые два луча из трех стандартных:

а) луч, проходящий через центр сферической поверхности зеркала, который после отражения от зеркала опять проходит через центр;

б) луч, падающий на зеркало параллельно оптической оси


и после отражения проходящий через фокус зеркала;

в) луч, проходящий через фокус зеркала и после отражения идущий параллельно оптической оси.



Выпуклое зеркало:


Воспользовавшись этими лучами, построим изображения в некоторых частных случаях. В выпуклом зеркале изображение мнимое, прямое, уменьшенное при любом положении предмета (рис. 4.11).

Положение изображения и его размер можно также определить с помощью формулы сферического зеркала:

, где d - расстояние от предмета до зеркала, f – расстояние от зеркала до изображения. Величины d и f подчиняются определенному правилу знаков:
d > 0 и f > 0 – для действительных предметов и изображений;
d < 0 и f < 0 – для мнимых предметов и изображений.

В рис. 4.11 F < 0, d = –3F > 0, - изображение мнимое. Линейное увеличение сферического зеркала Γ определяется как отношение линейных размеров изображения h' и предмета h. Величине h' удобно приписывать определенный знак в зависимости от того, является изображение прямым (h' > 0) или перевернутым (h' < 0). Величина h всегда считается положительной. При таком определении линейное увеличение сферического зеркала выражается формулой:

В рис. 4.11 – изображение прямое, уменьшенное в 4 раза.

Вогнутое зеркало:

Изображение какой-либо точки A предмета в сферическом зеркале можно построить с помощью любой пары стандартных лучей:



  • луч AOC, проходящий через оптический центр зеркала; отраженный луч COA идет по той же прямой;

  • луч AFD, идущий через фокус зеркала; отраженный луч идет параллельно главной оптической оси;

  • луч AP, падающий на зеркало в его полюсе; отраженный луч симметричен с падающим относительно главной оптической оси.

  • луч AE, параллельный главной оптической оси; отраженный луч EFA1 проходит через фокус зеркала.

А) За оптическим центром

Построение изображения в вогнутом сферическом зеркале.

Перечисленные выше стандартные лучи изображены для случая вогнутого зеркала. Все эти лучи проходят через точку A', которая является изображением точки A. Все остальные отраженные лучи также проходят через точку A'. Ход лучей, при котором все лучи, вышедшие из одной точки, собираются в другой точке, называется стигматическим. Отрезок A'B' является изображением предмета AB. Аналогичны построения для случая выпуклого зеркала.

F > 0 (зеркало вогнутое); d = 3F > 0 (действительный предмет). По формуле сферического зеркала получаем: следовательно, изображение действительное. Если бы на месте вогнутого зеркала стояло выпуклое зеркало с тем же по модулю фокусным расстоянием, мы получили бы следующий результат:

  – следовательно, изображение перевернутое, уменьшенное в 2 раза.

Изображение Действительно, перевёрнутое, уменьшенное.

Б) Между оптическим центром и фокусом

OD – главная оптическая ось, F – главный фокус. Проводим из точки A в точку C луч, параллельный главной оптической оси OD. Затем соединяем точки C и F. Из точки A в точку D проводим ещё один луч. . Получили точку A`. Это изображении точки A.

Изображение является увеличенным, перевёрнутым, действительным.

В) В фокусе

K

FD – главная оптическая ось. Проводим из точки A в точку C луч, параллельный главной оптической оси FD. Затем соединяем точки C и F. Из точки A в точку D проводим ещё один луч. Как видим прямая CF параллельна прямой DK.

Изображение не получится.

Г) Между зеркалом и фокусом

Полученное изображение является увеличенным, прямым и мнимым.



Закон преломления света

При переходе света из одной прозрачной среды в другую направление света может меняться. Изменение направления света на границе разных сред называется преломлением света.



Закон преломления света:
Отношение синуса угла падения к синусу угла преломления есть величина постоянная для двух данных сред.

Вывод закона:

 Преломление света при переходе из одной среды в другую вызвано различием в скоростях распространения света в той и другой среде. Обозначим скорость волны в первой среде через u1, а во второй — через u2.

Пусть на плоскую границу раздела двух сред (например, из воздуха в воду) падает плоская световая волна (рисунок ниже).

Волновая поверхность АС перпендикулярна лучам А1А и В1В. Поверхности MN сначала достигнет луч А1А. Луч В1В достигнет поверхности спустя время

Поэтому в момент, когда вторичная волна в точке В только начнет возбуждаться, волна от точки А уже имеет вид полусферы радиусом AD=u2∆t.

Волновую поверхность преломленной волны можно получить, проведя прямую, касательную ко всем вторичным волнам во второй среде, центры которых лежат на границе раздела сред. В данном случае это прямая BD.

Угол падения α луча равен углу CAB в треугольнике AВС. Следовательно, CB=u1∆t=AB sinα. (1)

Угол преломления β равен углу ABD треугольника ABD. Поэтому

AD=u2∆t=AB sinβ. (2)

Разделив (1) на (2), получим



Показатель преломления

Показатель преломления вещества – величина, равная отношению скорости света в вакууме к скорости света в данной среде.

Показатель преломления зависит от свойств вещества и длины волны излучения.

Его можно выразить как корень из произведения магнитной и диэлектрических проницаемостей среды.


Относительный показатель преломления – показатель отношения второй среды относительно первой.

Относительный показатель преломления равен обратному отношению скоростей света в двух средах


При переходе из менее оптически плотной среды в более плотную

угол преломления будет меньше угла падения, при переходе из более оптически плотной среды в менее плотную

угол преломления будет больше угла падения

Полное внутреннее отражение – явление, наблюдаемое при переходе луча в менее плотную среду. При падении под определенным углом свет не выйдет за границу раздела двух сред, а пойдет вдоль нее.

Предельный угол полного отражения находится по формуле



Ход лучей света в плоскопараллельной пластине

Луч света, проходя через пластину,  смещается параллельно своему первоначальному направлению.


При рассматривании предметов через плоскопараллельную пластину они будут казаться смещенными.

R – смещение луча



Ход лучей света через трехгранную призму

Проходя через трехгранную призму в воздухе , луч света отклоняется к основанию.

Угол отклонения луча от первоначального направления зависит от  преломляющего угла призмы, показателя преломления материала призмы и угла падения:

Линзы. Тонкая сферическая линза. Формула тонкой линзы.

Оптическая линза - прозрачное тело, ограниченное двумя криволинейными поверхностями. В некоторых случаях одна поверхность линзы может быть плоской.

Оптическая линза является основным элементом, оптических систем, осуществляющим собирание или рассеивание пучков излучения. Линзы изготавливаются из материалов, прозрачных для определенных диапазонов длин волн.

Оптические характеристики линзы определяются кривизной ее поверхностей и материалом, из которого она изготовлена.



Различают рассеивающие и собирающие оптические линзы.



Собирающие

Рассеивающие







выпуклые линзы (середина линз толще краев).

вогнутые линзы.(края толще середины).

обозначение: 

обозначение: 

Виды линз:
Собирающие:
 1 — вогнуто-выпуклая (положительный(выпуклый) мениск)
 2 — плоско-выпуклая
 3 — двояковыпуклая
Рассеивающие:
 4 — выпукло-вогнутая (отрицательный(вогнутый) мениск)
 5 — плоско-вогнутая
 6 — двояковогнутая

Линзу, у которой толщина пренебрежимо мала по сравнению с радиусами кривизны поверхностей, ограничивающих линзу, называют тонкой. Точки О1и О2 настолько близки, что путь луча внутри линзы бесконечно мал и пространственного смещения луча не происходит. Поэтому можно считать, что лучи испытывают не два преломления, а одно - на плоскости, проходящей через среднюю точку О.

Основные понятия, используемые для описания хода людей через призму:

  • Главная оптическая ось линзы

Главная оптическая ось линзы - прямая, проходящая через центры сферических поверхностей, ограничивающих линзу. Каждая двояковыпуклая сферическая линза имеет одну главную оптическую ось.

  • Оптический центр линзы

Оптический центр линзы - центральная точка О, через которую лучи походят, не изменяя направление.

  • Фокус линзы

Фокус линзы (F) - точка на главной оптической оси, в которой пересекаются после преломления лучи (или их продолжения), падающие на линзу параллельно главной оптической оси. У любой линзы - два фокуса.

Собирающая линза

Рассеивающая линза







Фокусы являются действительными, т.к. пересекаются сами лучи

Фокусы являются мнимыми, т.к. пересекаются продолжения лучей



  • Фокусное расстояние

Фокусное расстояние F - расстояние от оптического центра (точка О) до фокуса. У собирающей линзы F > 0, у рассеивающей - F < 0.

  • Фокальная плоскость

Фокальная плоскость - плоскость, проходящая через главный фокус линзы перпендикулярно оптической оси АА'.

  • Оптическая сила линзы

Оптическая сила линзы D - величина, обратная фокусному расстоянию: D =1/F
У собирающей линзы D > 0,  у рассеивающей D < 0. Единица измерения - диоптрия. 1 дп = 1м-1.

 

Основное свойство линз – способность давать изображения предметов. Изображения бывают прямыми и перевернутыми,действительными и мнимымиувеличенными и уменьшенными.



Положение изображения и его характер можно определить с помощью геометрических построений. Для этого используют свойства некоторых стандартных лучей, ход которых известен. Это лучи, проходящие через оптический центр или один из фокусов линзы, а также лучи, параллельные главной или одной из побочных оптических осей.

1.Построение изображения в собирающей линзе

2. Построение изображения в рассеивающей линзе

Формула тонкой линзы

Положение изображения и его характер (действительное или мнимое) можно также рассчитать с помощью формулы тонкой линзы.

 На рисунке построено изображение А'В' предмета АВ, даваемое собирающей линзой. Из подобия треугольников АОВ и ОА'В', ОСF2 и F2А'В'следует, что



=;

Отсюда получаем выражение, которое называется формулой тонкой линзы



=

Размер изображения, создаваемого линзой, зависит от положения предмета относительно линзы.



Отношение размера изображения к размеру предмета называется линейным увеличением линзы:

Из рисунка следует, что 

Во многих оптических приборах свет последовательно проходит через две или несколько линз. Изображение предмета, даваемое первой линзой, служит предметом (действительным или мнимым) для второй линзы, которая строит второе изображение предмета. Это второе изображение также может быть действительным или мнимым. Расчет оптической системы из двух тонких линз сводится к двукратному применению формулы линзы, при этом расстояние d2 от первого изображения до второй линзы следует положить равным величине l – f1, где l – расстояние между линзами. Рассчитанная по формуле линзы величина f2 определяет положение второго изображения и его характер (f2 > 0 – действительное изображение,f2 < 0 – мнимое). Общее линейное увеличение Γ системы из двух линз равно произведению линейных увеличений обеих линз: Γ = Γ1 · Γ2. Если предмет или его изображение находятся в бесконечности, то линейное увеличение утрачивает смысл.

Частным случаем является телескопический ход лучей в системе из двух линз, когда и предмет, и второе изображение находятся на бесконечно больших расстояниях. Телескопический ход лучей реализуется в зрительных трубах –астрономической трубе Кеплера и земной трубе Галилея 



ОПТИЧЕСКИЕ ПРИБОРЫ

следующая страница >>
Смотрите также:
Способы определения скорости света
618.35kb.
5 стр.
Бураго С. Г. 27. Об опытной проверке зависимости скорости света от скорости источника § из книги
103.15kb.
1 стр.
Реферат «Оле Кристенсен Ремер, подтверждение конечности скорости света»
153.02kb.
1 стр.
Системы управления электроприводов (суэп)
164.9kb.
1 стр.
Докладу на rusgrav-14, «Изменение скорости света, эксперимент.»
44.67kb.
1 стр.
Перевод на русский С. Семиков, 2007 Показано, что теорема затухания в теории дисперсии, для которой задан элементарный источник, приводит к тому, что падающая волна света гасится на поверхности диэлектрика
101.18kb.
1 стр.
Статья №1 Астрономическое доказательство постоянства скорости света В. Де Ситтер Physik. Zeitschr. 14, 429, (1913)
85.66kb.
1 стр.
Задача (M88). / 11/. Под действием очень короткого импульса света в водном
671.12kb.
7 стр.
Вокруг света – на супер-яхтах
55.57kb.
1 стр.
Курсовая работа по курсу "Орнитология" на тему " Анализ повадок отряда дятлообразные piciformes семейства дятловые picidae"
229.74kb.
1 стр.
Красное смещение как характеристика скорости света от космических объектов
245.77kb.
1 стр.
Программа предварительных испытаний макетного образца редуктора для аа № п\п
72.15kb.
1 стр.